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By H. A. Lorentz (auth.)

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Die Formeln stimmen dann mit den Ausdriicken uberein, durch welche HERTZ 1) die Schwingungen in der Niihe seines Vibrators dargestellt hat. Die Richtung der Wellennormale § 36. Es sollen jetzt die Schwingungen in solchen Entfernungen vom leuchtenden Moleciil untersucht werden, die erheblich grosser als die Wellenlange sind. Zu beachten ist hierbei, dass in (39) und (40) m"" mll , m. goniometrische Functionen von , r t-V sind; wir wollen namlich von jetzt ab r statt ro schreiben. Die uber die Lange dieser Linie gemachte Annahme berechtigt nun 1) Wied.

DT, wobei zu bemerken ist, dass die aus ij;2 abzuleitenden Kriifte keine Arbeit leisten, da sie immer senkrecht zur Bewegungsrichtung stehen. ) dT. y (9) Das Integral bezieht sich auf den mit ponderabler Materie erfiillten Raum; wir k6nnen es sich aber ebenso gut iiber den ganzen von a eingeschlossenen Raum erstrecken lassen. AIle weiteren Raumintegrale in diesem § sind in letzterem Sinne aufzufassen. w. durch a~. , (10) und forme die Theile des Integrals, welche Differentialquotienten von ~a:, ~y, ~.

Da + - f ~~ (a; + j ~"'TxdT. o~", Substituirt man diese Werthe in (14), so ergeben sich mehrere Glieder, die sich vollstandig integriren lassen, und es wird schliesslich nach leichter Umformung E = 27t V2j(2b",b n -lXb 2) da + ~7tj(2 ~"'~ .. -1X~2) da + + :tf(~1I0, - ~zbll) dT. (15) Zwei iihn1iche Gleichungen dienen zur Bestimmung der anderen Componenten H und Z der ponderomotorischen Wirkung. 26 VERSUCH EINER THEORIE DER ELECTRISCHEN UND §16 Nebenbei ist zu bemerken, dass 8, H und Z verschwinden miissen, sobald der Raum 't' keine ponderable Materie enthiilt.

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